放大器的放大倍数将显著下降 ， 因而使输出信号振幅的增大程度变缓 。
另一方面 ， 能量的损耗也会使输出信号振幅的增大程度变缓 。
因为振荡器所消耗的能量来自电源 ， 故电路中所能取得的能量总是有限的 。
当振荡器输出信号的幅度加大时 ， 其电路各部分的能量消耗也加大了（包括负载的功率输出） ， 由于能量的供给有限 ， 使电路的输出振幅不可能无限增大 。
所以振荡器的振幅只能增大到某种程度 ， 此后 。

16、形成等幅振荡波形输出 。
2.2.4振荡器的频率稳定度反馈振荡器若满足起振、平衡 ， 稳定三个条件 ， 就能够产生等幅持续的振荡波形 。
当受到外界不稳定因素影响时 ， 振荡器的相位或振荡频率可能发生些微变化 ， 虽然能自动回到平衡状态 ， 但振荡频率在平衡点附近随机变化这一现象却是不可避免的 。
为了衡量实际振荡频率f相对于标称振荡频率f0变化的程度 ， 提出了频率稳定度这一性能指标 。
频率稳定度是将振荡器的实测数据代入规定的公式中计算后得到的 。
根据测试时间的长短 ， 将频率稳定度分成长期频稳度、短期频稳度和瞬时频稳度三种 。
测试时间分别为一天以上、一天以内、和一秒以内 。
时间划分并无严格的界限 ， 它是按照引起频率不稳定的因素来区别的 。
长 。

17、期频稳度主要取决于元器件的老化特性 ， 短期频稳度主要取决于电源电压和环境温度的变化以及电路参数的变化等等 ， 而瞬时频稳度则与元器件的内部噪声有关 。
3 晶体振荡器的设计与仿真3.1 石英晶体特性简介晶体的基本特性是它压电效应 。
依靠这种效应 ， 可以将机械能转变为电能；反之 ， 也可以将电能转变为机械能 。
所谓压电效应就是在石英晶体两个电极上加直流电场 ， 晶体就会产生机械形变 ， 反之 ， 若在晶体的两侧施加以机械压力 ， 则会在晶体相应的方向上产生电场 ， 这种现象称为为压电效应 。
若是在晶体的两级上加上交变激励电压 ， 晶体就会产生机械振动 ， 同样晶片的机械振动又会产生交变电场 。
且当外加交变电压的频率为一特定值时 ， 振幅明显加大 ， 比其 。

18、他频率激励下的振幅大得多 ， 这种现象称为压电谐振 。
3.2 晶体振荡器电路的类型及其工作原理3.2.1串联型谐振晶体振荡器串联型晶体振荡器是将石英晶体用于正反馈支路中 ， 利用其串联谐振时等效为短路元件的特性 ， 电路反馈作用最强 ， 满足振幅起振条件 ， 使振荡器在晶体串联谐振频率fs上起振 。
图3.2.1是 一种串联型单管晶体振荡器电路 ， 图3.2.2是其高频等效电路 。
这种振荡器与三点式振荡器基本类似 ， 只不过在正反馈支路上增加了一个晶体 。
、和组成并联谐振回路而且调谐在振荡频率上 。
图3.2.1 串联谐振型晶体振荡器图3.2.2 串联晶体振荡器交流等效电路3.2.2 并联谐振型晶体振荡器图3.2.3 并联谐振型晶体。

19、cb型振荡器电路（皮尔斯电路）图3.2.4 并联谐振型晶体振荡器高频回路等效电路1） 振荡回路与晶体管、负载之间的耦合很弱 。
晶体管、端,、端和、端的接入系数是：（3.2.1） （3.2.2）以上三个接入系数一般均小于 ， 所以外电路中的不稳定参数对振荡回路影响很小 ， 提高了回路的标准性 。
2） 振荡频率几乎由石英晶体的参数决定 ， 而石英晶体本身的参数具有高度的稳定性 。
其中是和晶体两端并联的外电路各电容的等效值 ， 即根据产品要求的负载电容 。
在实用时 ， 一般需加入微调电容 ， 用以微调回路的谐振频率 ， 保证电路工作在晶体外壳上所注明的标称频率fn上 。
3） 由于振荡频率一般调谐在标称频率上 ， 位于晶体的感性区内 ， 电抗曲线 。

20、陡峭 ， 稳频性能极好 。
4） 石英晶体的Q值和特性阻抗都很高 ， 所以晶体的谐振电阻也很高 ， 一般可达以上 。
这样即使外电路接入系数很小 ， 此谐振电阻等效到晶体管输出端的阻抗仍很大 ， 使晶体管的电压增益能满足振幅起振条件的要求 。
3.2.3泛音晶体振荡器在工作频率较高的晶体振荡器中 ， 多采用泛音晶体振荡电路 。
泛音晶振电路与基频晶振电路有些不同 。
在泛音晶振电路中 ， 为了保证振荡器能准确地振荡在所需要的奇次泛音上 ， 不但必须有效地抑制掉基频和低次泛音上的寄生振荡而且必须正确地调节电路的环路增益 ， 使其在工作泛音频率上略大于1 ， 满足起振条件 ， 而在更高的泛音频率上都小于1 ， 不满足起振条件 。

稿源：(未知)

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标题：方波、正弦波|方波、正弦波 振荡器( 三 )