21、为振荡 ， 此时电能与磁能在腔内周期性的相互转换 。
对于金属制成的传统谐振器而言 ， 电能与磁能在腔内完成振荡过程 ， 而射频谐振器则具有更加优良的电磁特性 ， 原因是它所使用的材料为低损耗、高介电常数的微波介质 。
通过电磁场理论我们可以知道 ， 电壁是指电阻率为零的理想导体壁 。
在电壁上 ， 由于电场的入射值与反射值大小相等、方向相反 ， 所以其切向分量为零 。
此时入射波被电壁完全反射回腔内 ， 而没有产生透射 。
因此 ， 当有合适频率的电磁波透过电壁馈入谐振腔内时 ， 电磁波将在电壁上形成驻波状态 ， 此时即发生电磁谐振 。
如果存在损耗的非理想材质制成的谐振器 ， 会由于阻尼振荡的而导致之前已产生的谐振随时间的推移而逐渐衰减 ， 进而消失 。
此时的谐振是 。

22、实际情况下的表现 。
射频谐振器也是谐振器的一种 ， 它具有高Q值、小体积等特点 。
其原理和物理学上的斯涅尔定律类似 。
电磁波从高介电常数介质进入到低介电常数介质时 ， 会发生反射和折射 ， 而当入射角大于或等于计算出的临界角时 ， 则会发生全反射现象 。
具体解释如下图所示：图2.1 介质表面上电磁波的入射和反射假设平面上有一电磁波由介质向空气入射 ， 入射角设为 ， 在分界面上产生反射角为的反射波 ， 并且 。
透过界面的电磁波形成折射波 ， 折射角为 。
由斯涅尔定律可知 ， 入射角和折射角之间的关系为（2.18）因为相对介电常数总大于1 ， 所以 。
当时 ， 折射角 ， 介质中的入射波能量全部反射回原介质 ， 称为表面波 。
此时平均能流无法穿过介质界面 ， 所以发 。

23、生了全反射现象 。
发生全反射的入射角为 ， 并被称为临界角 ， 只有当入射角大于或等于临界角时 ， 才会发生全反射 。
全反射现象也会发生在高介电常数值介质的表面 。
在高介电常数值得介质表面上磁场的切向分量近似为零 ， 此时的介质表面可近似为磁壁 。
而理想磁壁则是指时的磁壁 ， 它与理想电壁互为对偶 。
之前的讨论得出 ， 理想电壁可以作为谐振器而使用 ， 那么理想磁壁自然也可以作为谐振器 。
高介电常数介质作为磁壁谐振器 ， 电磁能量在介质中不断振荡 ， 不会馈入空气中 。
2.4射频谐振器参数射频谐振器最主要的参数有三个 ， 分别是介电常数 ， 品质因数和谐振波长 。
2.4.1 介电常数介电常数是一个很重要的参数 ， 它与谐振器材料的物理特性有着密切联系 。
一 。

24、般来讲为了实现设备小型化的目的 ， 常要求一个较大的介电常数 。
圆柱形射频谐振器的几个参数之间的关系为：（2.19）其中c为真空中的光速 ， D为射频谐振器的直径 。
2.4.2 品质因数品质因数Q属于电路参数指标 ， 它定义为：（2.20）其中 ， 是谐振角频率 ， 是谐振器存储的电磁能量 ， 是损耗功率 。
电路结构中射频谐振器的损耗功率由四部分构成：介质损耗、点到损耗、辐射损耗和外部损耗 ， 可以记为：（2.21）其中 ， 为介质损耗 ， 为导体损耗 ， 为辐射损耗 ， 为外部损耗 。
另外我们也可以用材料的损耗角正切值来计算其品质因数 ， 关系式为：（2.22）2.4.3 谐振波长谐振波长是用来表征射频谐振器内振荡存在条件的参数 ， 它与谐振器的工作 。

25、模式和具体尺寸有关 。
满足的关系式为：（2.23）其中 ， 为电磁波在谐振器中的速度 ， 为谐振频率 。
2.5 射频谐振器天线的工作原理对于一个圆柱形射频谐振器天线而言 ， 我们可以作如下结构示意图：zhyx图2.2 圆柱形射频谐振器天线单元其基本内部归一化场方程满足：（2.24）：（2.25）上式中 ， 为阶贝塞尔函数 。
而其中的和也可由下式求得：（2.26）：（2.27）其中为阶贝塞尔函数的导数 。
不同模式下的谐振频率可以通过下式导出：（2.28）其中 ， 和表示射频谐振器天线内部沿径向和轴方向的波数 。
这两个参数满足：（2.29）（2.30）代入式（2.28）可以得到谐振频率：（2.31）和微带天线通过缝隙来进行辐射 。

26、不同 ， 射频谐振器天线是通过除了地板部分之外的整个外表面进行辐射 ， 因此具有比微带天线更宽的阻抗带宽 。
射频谐振器天线的主要分析方法包括简化解析法和数值分析法 。
2.6 射频谐振器天线的馈电方式射频谐振器天线可采用的馈电方式很多 ， 最常见的共有四种 ， 分别是微带-槽耦合馈电、微带线直接馈电、同轴探针馈电和共面波导馈电 。

稿源：(未知)

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标题：射频|射频谐振器天线的设计与仿真毕业论文( 四 )