1、会计学1 激光介质增益激光介质增益 ) 162( dzzI zdI G 第1页/共52页 如果增益系数是个恒定的常数 ， 由（2-6-1）式很容易解 出光强I(z)随z坐标变化的函数关系为： 0 z(262) Gz II e 画出的光强变化曲线如图2-6-2所示 。
第2页/共52页 增益系数的量纲为1/m 。
其测量方法是：测出入射到 激光介质的光强I0及出射光强I,并量出激光介质的长度L， 由（2-6-2）式可以出： ) 362(ln 1 0 I I L G 二、增益系数与反转粒子数之间的关系 从四能级系统方程组中的光子数密度方程（2-5-7）式 出发（三能级系统的讨论方法完全相同 ， 只须将A32改为 。

2、 A21）并考虑到在讨论受激辐射引起的增益作用时 ， 可不 计损耗 。
现将该方程重写如下： 第3页/共52页 21210 3 21 210 3 21 33 210 2121 21 33 21 22 33 , , 8 , 8 8 88 v v v v WB g v v A c NhvWg v vNhv Ahv WNg v v AA chv pB Bchv vPv pVdvp cVdvc 32 320 , v A WNg v v p 三能级系统 四能级系统 第4页/共52页 因为光强与光子数密度成正比 ， 即， 故光强对Z 坐标的导数可写为： NhI 1 (265) dIdI dt dzdt dz dzdt 。

3、dIdN h dtdzdzdt dIdN hv dtdt 32 0 ( ,)-(257) c AdNN ngN dtp 32 0 ( ,)(264) AdN ngN dtp 0/1 32 c A P46,2.5-7 公式5变 形 第5页/共52页 将 代入 （2-6-5）式 ， 然后由增益系数的定义可得到： 32 0 ( ,)(264) AdN ngN dtp )562(h dt dN dz dt dt dI dz dI 32 0 32 0 1 ( ,)(266) ( ,) dIdN Ghv IdzNhvdtnA Gg AdN p ngN dtp 第6页/共52页 单色模密度p 由（1-2-8）式 。

4、给出 但光速是用真空光速c表示的 ， 现在的讨论是在激光工 作物质中 ， 因此用代替c后 ， 并将p计算公式代入（2-6- 6） ， 得： 2 3 8 (1 28) v pv p Vdvc )762(),( 8 0 2 2 32 g v nA G 该式表明：激光增益介质对频率为的准单色光的增益系 数是随而变化的 。
第7页/共52页 一般说来 ， 激光介质的光谱线函数g( ， 0)的线宽从数量 级上讲比起线型函数的中心频率0要小好几个量级 ， 因此， 为简化增益系数表达式 ， 可以用中心频率0去代替（2- 6-7）式中分母的 ， 同时将增益系数写成频率的函数的形 式： )862(),( 8 0 2 0 2 32 g A nG 如果 。

5、（2-6-8）式中反转粒子数密度n取小信号反转粒子 数密度n0则相应的增益系数就是小信号增益系数 。
因为 小信号反转粒子数密度是个与频率无关的常数 ， 由（2-6- 8）式可以看出 ， 小信号增益系数与激光介质的线型函数 成正比 。
),( 8 0 2 0 2 32 32 g A 定义 第8页/共52页 4 114443114443 0 311414 33222333232443 32323232 0 3232443 00 0 0 dn nWn SnWn S dt dnnWnW nWn WnASn Sn dtASAS nASn S 表明n0与泵浦速率W14及激光上能级寿命3有关与频率v无关 3233 32 。

6、32 0 14 1 AS nnW 第9页/共52页 分别将均匀加宽和非均匀加宽的线型函数（1-5-16）式与 （1-5-12）式代入（2-6-8）式中 ， 可得均匀加宽介质的 小信号增益系数为 )962( )() 2 ( ) 2 ( )( 2 0 2 2 0 m H H H GvG 其中： )1062( 4 2 0 2 02 32 0 0 H Hm nA GG 2 0022 22 00 122 ,(1 5 16) 2 22 H H HH H HH v v gv vgv v v vv vvvv 第10页/共52页 非均匀加宽介质增益系数为： )1162(e)( 2 2 0) vv(2ln4 0 D。

7、mi GG 其中 120 0 32 2 0 2 0 ln2 ()()(26 12) 4 mi D An GG v 由（2-6-9）式与（2-6-11）式画出小信号增益系数随变 化的曲线 ， 称小信号增益曲线 。
如图2-6-3所示 ， 其中（a ）为均匀加宽小信号增益曲线 ， 属洛仑兹型 ， （b）为非 均匀加宽小信号增益曲线 ， 属高斯型 。
第11页/共52页 中心频率处的小信号增益系数 ， 也就是增益系数最大值 ，可由经验公式求出 。
第12页/共52页 大信号增益系数 增益饱和现象：入射光强很微弱时 ， 反转粒子数密度基本 上未被消耗 ， 可以看成是一个常数 ， 因此 ， 激光介质对光 的增益系数也是个常数 。
而当光强增大到一定程度 ，。

8、即可 以与饱和光强Is相比时 ， 由于反转粒子密度的下降 ， 导致 增益系数的下降 ， 我们称这种现象为增益饱和现象 。
分别对均匀加宽介质与非均匀加宽介质讨论大信号增 益系数 。
如果n表示的是大信号反转粒子数密度 ， 则G就为大信号 增益系数 。
)862(),( 8 0 2 0 2 32 g A nG 第13页/共52页 4 114443114443 3 33222333232443 320114 3 3 32033232443 3 332 2 00 , , dn nWn SnWn S dt dn nWn WnASn S dt d nn nv vNnW dn dt nv vNnASn S dt g nnnn。

9、g 1 0, d n nn dt 314 3203 1, n W n v vN 0 32 3 0 3 14 v s IN nnW hv hv I 22 0 0 22 0 ()() 2 ( ,) ()(1)() 2 H v vH s n In I I 第14页/共52页 一、均匀加宽大信号增益系数 当频率为 、光强为 强光入射时 ， 均匀加宽的激光 介质对该强光以及对另一频率为的弱光的增益系数都有饱 和作用 ， 我们分别对这两种情况进行分析 。
1 v 1 v I （一） 对 强光的增益系数 1 v 当频率为 、光强为 的强光入射时 ， 均匀加宽激光工 作物质的反转粒子数下降 ， 因此 ， 对强光的增益系数按（ 2- 。

10、6-8）式可写为： 1 v 1 v I 111 1 2 32 111013210 2 0 2 2130 2 0 20 ,( ,), 8 ,(268 2 - 2 1) HvvHv H H v A GInIgnIv v nIv v v v vv 变量 第15页/共52页 这里仍以四能级系统为例 ， 对不同的能级系统 ， 只须 改变自发辐射几率A的下标即可 。
将信号均匀加宽的粒子数反转密度表达式 和均匀加宽线型函数式（1-5-16）和式（2-6-9）代入（ 2-6-8-1）式中 ， 可以得到： )962( ) 2 )(1 ()( ) 2 ()( ),( 0 22 01 22 01 1 1 1 n I I In。

11、H s v H v 1 1 2 1 22 10 () 2 ( ,)(26 10) ()(1)() 2 H Hvm v H s G IG I I 第16页/共52页 均匀大信号对强光的增益系数 式中， 其大小由（2-6-10）式决定 。
)( 0 0 vGGm 现在我们对上式进行讨论： 1. 当， 有： 0 1 v I 不难看出 ， 该式实际上就是均匀加宽小信号增益系数的计 算公式， 这是无增益饱和现象 。
1 1 2 1 22 10 () 2 ( ,)(26 10) ()(1)() 2 H vm v H s G IG I I 2 1 22 10 () 2 (,0)(2611) ()() 2 H m H。

12、G G vv 第17页/共52页 2. 光强 增大 ， 增益系数下降 ，时有: 1 v I 1 vs II 将 与 时的增益曲线画在下图中 0 1 v I 1 vs II )1262( ) 2 (2)( ) 2 ( ),( 22 01 2 1 m H H S G IG 第18页/共52页 从图中可以看到： 1）饱和作用的强弱与入射光频率v1有关 ， 频率越接近增 益曲线的中心频率， 饱和作用就越厉害 ， 偏离中心频 率越远 ， 饱和作用就越弱； 2）不同频率处 ， 曲线下降的不一样 ， 这说明曲线下降是 非均匀的 。
由于中心频率处的相对下降量大于其它频率处， 因此 ， 大信号增益曲线宽比小信号增益曲线要更宽一些。
0 v 。

13、 可以计算出均匀加宽介质在强光入射时 ， 强光的大信 号增益曲线线宽为： )1362(1 1 H s v I I v 第19页/共52页 （二） 对 弱光的增益系数 2 v 均匀加宽的激光工作物质对各种频率入射光的放大作 用全部使用相同的反转粒子数 ， 因此 ，强光消耗的反转 粒子数势必会影响对 弱光的大信号增益系数 。
1 v 2 v 增益系数公式（2-6-8）式中的反转粒子数密度 仍 用 代替 ， 线型函数则用。
n ),( 1 1v Ivn),( 02 vvg 这样 ， 均匀加宽介质在强光 入射条件下对弱光 的 大信号增益系数便可写成： 1 v I 2 v 再将（2-6-9）式、（1-5-16）式和（2 。

14、-6-12）式代入（2- 6-14）式 ， 可得： )1462(),( 8 , 02 2 0 2 32 12 11 HvvH g A InIG 第20页/共52页 其中 为小信号增益系数： ),( 02 0 vvG 对（2-6-15）式弱光大信号的增益系数进行讨论： 1）我们来看这种大信号增益曲线的下降特点 ， 如图： )1562(, ) 2 )(1 ()( ) 2 ()( ),( 02 0 22 01 22 01 2 1 1 vvG I I IG H H s v H vH )1662( ) 2 ()( ) 2 ( ),( 22 02 2 02 0 m H H H G vG 变量 第21页/共52页。

15、从上图可以看出：整个曲线的下降时均匀的 ， 下降后的曲 线线宽与原小信号时的线宽相等 。
2）增益饱和的大小与入射强光的频率和光强的关系 。
先看与光强的关系： 当 时 ， 由（2-6-15）式可以看出： 0 2020 (,)(,) H Gv vGv v 0 1 v I 即无饱和作用 。
第22页/共52页 随着入射光强的增大 ， 增益系数的值下降的越厉害 。
当 时 ， 有： sv II 1 22 10 0 220 22 10 ()() 2 ( ,)( ,)(3 4 10) ()2() 2 s v vv G v IG v v v vv 3）从下图中我们看增益饱和与入射强光的频率的关系 。
第23页/共52页 均匀加宽 。

16、介质中每个发光粒子对谱线不同频率的增益 都有贡献 。
当1强光消耗了激发态粒子后 ， 同时也减少了 对2弱光的增益 。
故在均匀激光器中 ， 一个模式的起振会 使其它模式的增益降低 ， 因而阻止其它模式的震荡 。
因此， 均匀加宽激光器中往往可以实现单纵模输出 。
第24页/共52页 二、非均匀加宽大信号增益系数 在频率为 、光强为 的强光入射条件下 ， 非均匀加 宽介质的大信号增益系数也分对强光 及弱光 二种 。
1 v 1 v I 1 v 2 v （一）对强光 的增益系数 1 v 非均匀加宽激光工作物质除非有非均匀家加宽的因素 以外 ， 同时 ， 还存在均匀加宽的因素起码有属于均匀加宽 的自然线宽 。
经过分析 ， 可得强光大信号的增 。

17、益系数为 ： 将非均匀加宽线型函数表达式（1-5-13）代入（2-6-17） 式中 ， 可以得到： )1762( )1 ( ),( 8 ),( 21 0 2 0 2 32 0 1 1 s v i vii I I vgA nIG 第25页/共52页 2 10 2 1 1 42() (,)(3415) 1 D Invv v m iiv v s G G v Ie I I 式中 由（2-6-12）式决定 。
)( 0 0 vGG im （2-6-18 ） 第26页/共52页 非均匀加宽介质与均匀加宽介质的对强光大信号增益 系数相比较 ， 有两点区别： （1）非均匀加宽饱和作用比均匀加宽弱一些； （2）非均匀加宽大 。

18、信号增益曲线均匀下降 ， 下降后的曲 线线宽不变 ， 而均匀加宽大信号增益曲线则是非均匀下降， 下降后曲线线宽加大 。
（二）对弱光 的增益系数 2 v 非均匀加宽工作物质的大信号反转粒子数密度烧孔效 应 ， 与此类似在 强光入射的条件下 ， 非均匀加宽介质 的对 弱光增益曲线也将在频率处产生烧孔效应 。
1 v 2 v 第27页/共52页 烧孔宽度与反转粒子数密度的烧孔宽度完全一样 ， 仍有（ 3-3-18）式决定： 1 1( 331 8 ) s 孔深度为： ) 143( 1 1 1)()()( 1 1 0 11 0 s v iii I I vGvGvG （2-6-19 ） （2-6-20 ） 第28页/共52页。

19、如果激光介质为非均匀加宽的固体介质 ， 上述大信号 增益曲线烧孔效应只在入射强光频率 处产生 ， 只有一个 烧孔 。
1 v 如果为具有多普勒加宽因素的气体介质 ， 则烧孔效应 将在频率 与 两处产生 ， 这两个烧孔对称的分布 在中心频率 的两侧 。
1 v 10 2vv 0 v 图 非均匀增宽型介质小信号增益 图非均匀增宽型增益饱和 曲线 图非均匀增宽型激光 器中的增益饱和 第29页/共52页 2-7 激光振荡阈值条件 谐振腔内的激光工作物质如果处在粒子数反转状态 ，频率处在它的谱线线宽范围内的微弱光信号就会因增益作 用而放大 。
另一方面 ， 腔内又存在各种不同好的损耗 ， 是 信号不断的衰减 。
因此 ， 激光器中的各激光模式 。

20、能否产生 振荡 ， 便取决于增益与损耗的大小 。
第30页/共52页 如果光在腔内往返一周所获得的增益大于或等于各种 损耗总和 ， 激光便可产生 ， 否则激光便不能产生 。
所以 ，激光模式要想起振 ， 存在一个阈值条件 ， 本节讨论这个条 件 ， 并在此基础上讨论满足阈值条件的起振模式数 。
一、阈值条件 二、起振模式数 第31页/共52页 一、阈值条件 激光模式起振的阈值条件主要有四种： （一）阈值增益系数 （二）阈值反转粒子数密度 （三）阈值上能级粒子数密度 （四）阈值泵浦能量（或功率） 第32页/共52页 （一）阈值增益系数 无源腔的各种损耗 ， 并用平均单程功率损耗率来描述， 按平均单程功率损耗率的定义式： 光在无源腔 。

21、内往返一周后的光强为： 0 1 1 ln 2 I I （2-7-1） ) 272( 2 01 eII 式中：I0初始光强 。
第33页/共52页 可写出在无损耗的有源腔中光往返一周后的光强为： 如果不考虑损耗 ， 由增益系数定义式 )372( dzzI zdI G ) 472 ( 0 2 01 lG eII 式中： 激光工作物质的长度 。
l 由于我们讨论的是激光形成的阈值 ， 在阈值附近腔内 光强还很弱 ， 相当于小信号情况 。
第34页/共52页 对比上面两式 ， 可以得到（2-7-4）式中的增益系数用 的是小信号增益系数G0 。
把（2-7-2）式与（2-7-4）式和 在一起 ， 当增益和损耗同时存在时有： ) 27 。

22、2( 2 01 eII ) 472 ( 0 2 01 lG eII 0 2() 10 1 2 (275) G l II rr e 显然 ， 为使， 必须有， 即： 01 II 0 1 2exp2( ) 1rrGl 0 1122 1 ln11(276) 2 GaTaT ll 形成激光的阈值条件形成激光的阈值条件 第35页/共52页 阈值增益系数的定义：我们定义形成激光的阈值条件的极 值为阈值增益系数 ， 即： 不同的纵模可以有相同单程损耗率 ， 因而有相同的阈 值增益系数； 不同的横模具有不同的横向光场分布 ， 因而有不同的 单程衍射损耗 ， 进而有不同的阈值增益系数； 高阶横模的衍射损耗大 ， 阈值增益系数便比低阶模 。

23、大。
1122 1 ln11(277a) 2 t GaTaT ll 1212 2 277 22 t aaTTaT Gb ll 1221 2,aaa TTT 第36页/共52页 （二）阈值反转粒子数密度 由于在阈值附近腔内光强还很弱 ， 相当于小信号情况， 则根据小信号反转粒子数密度表达式： 可知与增益系数存在阈值相对应 ， 反转粒子数密度也存 在阈值 ： )872(),( 8 0 2 0 2 32 g A nG 2 0 2 320 8 (279) ( ,) t t v G n Ag v v 将阙值增益系数代入上式中 ， 并用激光上能级的平均 寿命代替自发辐射几率 ， 即 ， 可将2-7-9式改写为： 第37页/ 。

24、共52页 2 03 2 032 81 (2710) ( ,)22 t vaTaT n g v vll 阈值反转粒子数密度阈值反转粒子数密度 0 v 如果考虑起振的激光模式正好处在激光介质增益曲线 的中心频率 处 ， 上式中的 可用 代替 ， 将均匀加宽的表达式1-5-16与非均匀加宽的式1-5- 13分别代入上式中 ， 可得： ),(g 0 vv 00 g (,) m gvv 22 03 2 3200 41 (27 11) 2,2 H t H vvaTaT n lv vl 12 03 2 2 3200 41 ()(2 7 12) 2,2ln2 D t D vva Ta T n lv vl 第38页/共52 。

25、页 （三）阈值上能级粒子数密度 由于反转粒子数密度存在阈值 ， 激光上能级的粒子数 密度也将存在阈值 。
例如红宝石激光器为三能级系统 ， 激光下能极为E1基 态 ， 上能极为E2 ， E3能级基本上是空的 ， 各能级上的反 转粒子密度有以下关系： 12 (27 13)nnn )1472( 12 nnn 式中：n总粒子数密度； n反转粒子数密度 。
第39页/共52页 将上两式联立 ， 可解出上能级粒子数密度n2 ： 2 (2715) 2 nn n 其中n用阈值nt代替 ， 可得： 2 (2716) 22 t t nnn n 三能级阈值上能级粒子数密度三能级阈值上能级粒子数密度 对于四能级系统的氦氖激光器 ， 由于激光下能级基本 。

26、 上是空的 ， 由于激光下能级基本上是空的 ， 故激光上能级 的粒子数密度就约等于反转粒子数密度n3n ， 因而上能 级的阈值粒子数就等于阈值反粒子数密度 ， 即： 第40页/共52页 )1772( 3 tt nn 四能级阈值上能级粒子数密度四能级阈值上能级粒子数密度 书中给出了红宝石激光器与氦氖激光器的计算实例 ，我们发现四能级系统的阈值比三能级系统要小得多 。
实际工作中经常使用外界提供给激光器的能量作为激 光器阈值 ， 如阈值泵浦能量或阈值泵浦功率等 。
对固体激 光器来说 ， 是指光泵的能量或功率；对气体激光来说 ， 是 指放电管中的放电电流 。
第41页/共52页 （三）阈值泵浦能量（功率） 1. 四能级系统（连续 ） 。

27、 2212122 21 tt nASnn EE 当当稳稳定定于于时时 ， 单单位位时时间间、单单位位体体积积中中有有个个 粒粒子子从从能能级级跃跃迁迁到到 。
2 212212121 1/ s AAAS其其中中为为能能级级的的荧荧光光寿寿命命 ， 为为 能能级级向向能能级级跃跃迁迁的的荧荧光光效效率率 。
2 2121 2 22121221 212 = t tt s AS n nASn A A 33 232332303231 /= En Enn SASn 假假设设能能级级单单位位时时间间内内向向下下跃跃迁迁的的的的粒粒子子数数为为 ， 则则其其中中无无辐辐 射射跃跃迁迁到到能能级级的的粒粒子子数数为为： 2。

28、2 32312 2 t s nE n n 为为了了稳稳定定运运行行 ， 必必须须保保持持的的粒粒子子数数不不变变: : 第42页/共52页 122212 1 t p pt FSs p hV P n hV l 3303 EnEE 为为了了保保持持稳稳定定 ， 要要求求单单位位时时间间内内有有粒粒子子被被从从泵泵浦浦到到 ，泵泵浦浦功功率率为为： 22 22 3 21 t s F t s nn n 得得到到 12F 为为总总的的量量子子效效率率 1414 121232 2 t pt hvnhvaT PVV l 3232 32 2 4341 43 1 , SA A SA S 2 221 / tt E nnl 。

29、 因因此此能能级级粒粒子子集集居居数数密密：度度阈阈值值为为 1 22 10 1 1 12 0 / n nng ngn ES 激激光光下下能能级级为为激激发发态态 ， 由由于于 ， 因因此此有有 ， 很很大大，针对于本书中给出的结论如下 第43页/共52页 2. 三能级系统（连续 ） V nhv Ppt 2 21 13 3. 脉冲系统 V nhv Ppt 2 1 13 V l Tahv Ppt 321 13 2 三 四 F 的的意意义义 3 1323230 /SS E A 由由光光泵泵抽抽运运到到能能级级的的粒粒子子 ， 只只有有一一部部分分通通过过无无辐辐射射跃跃迁迁到到达达激激光光上上能能级级 ，另另 。

30、一一部部分分通通过过其其他他途途径径回回到到基基态态 ， 效效率率为为 。
22121 21 21 / EE AAS 到到达达能能级级的的粒粒子子 ， 也也只只有有一一部部分分通通过过自自发发辐辐射射跃跃迁迁到到能能级级并并发发射射荧荧光光 ，效效率率为为 。
12F 发发射射荧荧光光的的光光子子数数 工工作作物物质质从从 总总的的量量子子效效 光光泵泵吸吸收收 表表示示为为率率 的的光光子子数数 第44页/共52页 1. 四能级系统激光器阈值低于三能级系统 。
2. 三能级系统激光器中光腔损耗的大小对光泵浦阈值功 率影响不大 ， 而在四能级系统中 ， 阈值功率正比于光腔 损耗 。
3. 四能级系统的阈值功率反比于发 。

31、射截面 ， 而发射截面 反比于荧光谱线宽度 ， 因此阈值功率正比于荧光谱线宽 度 。
V nhv Ppt 2 21 13 1414 121232 2 t pt hvnhvaT PVV l 四能级连续泵浦 三能级连续泵浦 第45页/共52页 二、起振模式数 当激光器的外界激发作用足够强时 ， 由于抽运速率足 够大 ， 将使小信号反转粒子数密度超过阈值 ， 从而使小信 号增益系数也超过阈值 。
我们定义小信号增益系数是我最 大值Gm与增益系数的阈值Gt之比为激发参数： )1872( t m G G 把 代入（2-7-18）式得 ： 2 (27-20) m lG aT 1212 2 277 22 t aaTTaT Gb ll 。

32、 第46页/共52页 激发参数反映了激发器的外界激发作用的大小与谐振腔的 损耗大小 。
定义激发器小信号增益曲线中大于阈值增益系数的那 部分曲线所对应的频率范围为振荡带宽 。
对于均匀加宽介 质与非均匀加宽介质振荡线宽为 ： )2272( 2ln ln DT vv )2172(1 HT vv 振荡线宽与激光工作物质、泵浦、谐振腔等因素都有关系。
2 (27-20) m lG aT 第47页/共52页 在第一章中我们曾阐述过 ， 只有满足谐振腔驻波条件 的本征纵模才可以存在 ， 只有那些频率处在增益曲线系数 线宽范围内的本征纵模才满足起振条件 ， 如图所示 。
因此 ， 起振纵模数的计算公式 为： )2214(1 q 。

【激光|激光介质增益PPT学习教案】33、 T v v q 式中;
x表示对 x的值取整 。
可见， 外界的激发作用越强、谐振腔 本身的损耗越小、腔长越长 ， 起 振的纵模个数就越多 。
第48页/共52页 起振后的激光模式能否形成一个稳定的振荡模式而输 出 ， 好要考虑模式竞争的情况 。
均匀加宽激光器往往由于模式间的竞争 ， 最后只有靠 近中心频率附近的一个模式取胜而形成稳定的振荡 ， 非均 匀加宽激光器则因各模式间的竞争不激烈或无竞争 ， 而使 得起振的各模式同时形成稳定振荡而存在 。
对于某些实际 应用如精密计量、激光通讯等 ， 需要单色性能极好、频率 稳定的激光束 。
这时 ， 我们希望激光器只以单纵模运转 。
为达此目的 ， 可选择均匀加宽激光器 ， 也可以尽量减少谐 振腔的腔长 ， 使纵模频率间隔 加大 。
但是 ， 这些方法都 具有一定的局限性 ， 例如腔长缩短 ， 势必会影响输出功率。
第49页/共52页 目前已发展了许多有效的纵模选模技术 ， 如在腔内引 入色散元件 ， (像E-P标准具)采用复合腔结构 ， 在半导体 激光器中采用注入锁定技术以及分布反馈和分布喇格反射 器等 。
在利用锁模技术获得超短脉冲时 ， 我们往往希望同 时振荡的纵模个数越多越好 ， 因此 ， 可选择增益系数高、 线宽大的固体、液体和染料激光器 ， 并设法尽量减小纵模 的频率间隔 。
第50页/共52页 第51页/共52页 。

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